Электромагнитные излучения

Модели структуры электромагнитных излучений

 

Переменное магнитное поле. 

 

Электромагнитные излучения имеют свою объемную структуру в виде полусферы, возникают от заряженных частиц находящихся в резонансе со структурой пространства-времени и поглощаются им же.

Если электромагнитные излучения имеют объемную структуру в виде полусферы, то они распространяются площадями поверхностей этих сфер.

По утверждению Максвелла переменное магнитное поле порождает электрическое поле с замкнутыми силовыми линиями. При изменении со временем магнитной индукции  возникает электрическое поле, линии, напряженности которого охватывают линии магнитной индукции. Чем быстрее меняется магнитная индукция, тем больше напряженность электрического поля. При возрастании магнитной индукции  (ΔB /Δt  >0) направление напряженности образует левый винт с направлением вектора   

 

 

Переменное магнитное поле порождает электрическое поле. 

 

 

Переменное электрическое поле.

 

Итак, магнитное поле порождает электрическое.

Не существует ли в природе обратного процесса, когда переменное электрическое поле, в свою очередь, порождает магнитное? Это предположение, диктуемое соображениями симметрии, составляет основу гипотезы Максвелла.

Максвелл допустил, что такого рода процесс реально происходит в природе. Во всех случаях, когда электрическое поле изменяется со временем, оно порождает магнитное поле. Линии магнитной индукции этого поля охватывают линии напряженности электрического поля подобно тому, как линии напряженности электрического поля охватывают линии индукции переменного магнитного поля. Но только при возрастании напряженности электрического поля  (ΔE/ Δt  >0)  направление вектора индукции  возникающего магнитного поля образует правый винт с направлением вектора На основании сказанного можно сделать вывод: электрические и магнитные поля — проявление единого целого: электромагнитного поля. В зависимости от того, в какой системе отсчета рассматриваются электромагнитные процессы, проявляются те или иные стороны этого единого целого.  

 

 

Переменное электрическое поле порождает магнитное поле.

  

Вихревое электромагнитное поле.

 

Среди бесчисленных, очень интересных и важных следствий, вытекающих из законов Максвелла электромагнитного поля, одно заслуживает особого внимания. Это вывод оконечности скорости распространения электромагнитных взаимодействий. Согласно теории дальнодействия кулоновская сила, действующая на электрический заряд, сразу же изменится, если соседний заряд сдвинуть с места. Действие передается мгновенно. С точки зрения действия на расстоянии иначе быть не может. Ведь один заряд непосредственно через пустоту «чувствует» присутствие другого. По Максвеллу же дело обстоит совершенно иначе и намного сложнее. Перемещение заряда меняет электрическое поле вблизи него. Это переменное электрическое поле порождает переменное магнитное поле в соседних областях пространства. Переменное магнитное поле, в свою очередь, порождает переменное электрическое поле и т.д.

Причем возникающее вихревое магнитное или вихревое электрическое поле гасит поле в тех областях пространства, где оно уже имелось, но захватывает новые области пространства.                                   

Перемещение заряда вызывает, таким образом, «всплеск» электромагнитного поля, который, распространяясь, охватывает все большие и большие области окружающего пространства, перестраивая по дороге то поле, которое существовало до смещения заряда. Наконец, этот «всплеск» достигает второго заряда, что и приводит к изменению действующей на него силы. Но произойдет это не в тот момент времени, когда произошло смещение первого заряда. Процесс распространения электромагнитного возмущения, механизм которого был вскрыт Максвеллом, протекает с конечной, хотя и очень большой, скоростью. Максвелл чисто математически показал, что скорость распространения этого процесса равна скорости света в пустоте — 300 000 км/с.

Это новое фундаментальное свойство поля, которое делает его, осязаемой реальностью. 

 

 

 

Возникновение вихревого электромагнитного поля в пространстве.

 

Корпускулярно-волновой дуализм.

 

Представление о том, что электромагнитные волны состоят из элементарных частиц фотонов, является примером корпускулярно-волнового дуализма.  В одних экспериментах ( интерференция, дифракция) свет проявляет себя как волна, в других ( фотоэффект, эффект Комптона) свет проявляет себя как частица.

В начале 19 века опыты Томаса Юнга с дифракцией дали убедительные свидетельства в пользу волновой теории. Юнг высказал предположение, что разные цвета соответствуют различным длинам волны. В то же время опыты Малюса и Био с поляризацией дали, как казалось тогда, убедительные свидетельства в пользу корпускулярной теории и против волновой теории.

Так ли очень просто? Конечно, скажу, нет, все обстоит гораздо сложнее. Даже для простейших случаев построение картины взаимодействий электромагнитных излучений с полями ПВ одна из наиболее трудных задач. Трудность решения этих задач связана в основном с тем, что волновая функция распределена по всему окружающему объему.

Сравнение электромагнитных излучений с волнами на поверхности воды или звуковыми волнами, было бы ошибкой.  Электромагнитные излучения имеют другую структуру. Если мы электромагнитные излучения, представим поперечной и объемной, то при взаимодействии эти электромагнитные излучения должны содержать непрерывно (постоянно) своё начало (нулевое значение колеблющихся электромагнитных величин). Но наше представление картины электромагнитного излучения условное, например как точечный заряд или масса. Из-за этого мы не можем даже представить одну волну излучения атома водорода длиной волны λ=6563 Ао.

В предлагаемой структуре электромагнитных излучений (рис. 4) в качестве минимального элемента множество длин принят нуль, но не потенциальный (как непрерывные множества), а актуальный нуль (т.е. конечный элемент, подобно дискретным множествам). Актуальный нуль, у которого пространственные свойства в явном виде присущи лишь вещественно-полевому виду материи.

Рассматривая модель электромагнитного излучения (оптическое излучение, т.е. свет), мы, прежде всего, должны знать, что окружающий нас мир, который мы видим своими глазами это диффузное отражение света от предметов окружающих нас. Есть еще другой свет, который распространяется от источника излучения. Отраженный свет и свет от источника имеют разные структуры.

 

Схематичное изображение модели структурной области полей электромагнитных излучений.

 

 

Свет от источника.

 

Электрический разряд в трубке, содержащей водород под низким давлением, является источником света, анализ которого с помощью спектрографа позволяет обнаружить серию очень отчетливых линий. Видимая часть спектра водорода, называется серией Бальмера, по имени физика И. Бальмера, обнаружившего  её в 1885 г.

Водород в трубке в разреженном состоянии, находится в пространстве оптического поля и под действием электрического разряда излучает волны, которые откладываются в объеме оптического поля в виде поверхностей, которые имеют границу (граница ПВ оптического поля 2,3140e-4 м). В пределах этой границы формируется полный пакет спектра излучений атома водорода. Один атом водорода за определенный промежуток времени, излучает один полный пакет излучений, распространяется оптическим полем ПВ в одном направлении. 

 

 

 

ПВ оптического поля излучения атома водорода. 

 

 

Зеркальное отражение спектра атома водорода на границе раздела двух сред.

 

В классической электродинамике, свет рассматривается как электромагнитная волна, которая описывается уравнениями Максвелла. При попадании электромагнитной волны на проводящую поверхность, возникает возбуждение пространства электронного поля атомов проводника.  Электромагнитное излучение получает упругое столкновение с пространством электронного поля атомов, что приводит к практически полному отражению света.

Зеркальное отражение света отличает определённая связь положений падающего и отраженного лучей:

1) отражённый луч лежит в плоскости, проходящей через падающий луч и нормаль к отражающей поверхности, восстановленную в точке падения;

2) угол отражения равен углу падения. Интенсивность отражённого света (характеризуемая коэффициентом отражения) зависит от угла падения и поляризации падающего пучка, а также от соотношения показателей преломления  n2 и  n1 2-й и 1-й сред.  

 

 

 

Диффузное отражение спектра атома водорода на границе раздела двух сред.

 

Световые волны, падающие на диэлектрик, вызывают малые колебания диэлектрической поляризации в отдельных атомах, в результате чего каждая частица излучает вторичные волны во всех направлениях (диффузное отражение).

Окружающий нас мир, который мы видим своими глазами, это диффузное отражение света от предметов окружающих нас. В зависимости от резонансной частоты падающего излучения и частоты в молекулярной структуре вещества, при отражении излучается волна определённой частоты. Так предметы приобретают цвет.

Падающее излучение поглощается структурой ПВ оптического поля. Оптическое поле в свою очередь испускает диффузное резонансное излучение в виде вторичных фотонов, которые равномерно излучаются во все стороны.

Диффузное отражение света, это как раз тот случай, когда применяется принцип Гюйгенса и суперпозиции, при взаимодействии электромагнитных излучений со структурой  ПВ. 

 

 

 

 

Сравнительная схема размеров оптического поля ПВ и резонансов при диффузном отражении.

 

Соотношение размеров оптического поля ПВ и резонансов при диффузном отражении  

343,9 : 1

 

Таблица 1

 

 

Дифракция электромагнитных излучений.

 

Интересный опыт поставил. Калашников А. Г. по прохождению параллельных видимых лучей через очень узкое отверстие. 

 

 

Дифракционная картина при прохождении параллельных лучей через узкое отверстие.

 

 

Фрагмент дифракции на одной щели по опыту Калашникова.

 

Свет скользит по фотографической пластинке, поставленной перпендикулярно к экрану, запечатлевает свой след на пластинке. Через узкое отверстие идет  по всем направлениям во все стороны по полусфере, но по некоторым направлениям преимущественно. При освещении белым светом очень узкого отверстия, на её выходе наблюдаются узкие лучи с большой интенсивностью. Имеем центральный максимум и по одному максимуму справа и слева. Такая картина повторяет интерференцию от одной щели монохроматического излучения.

 

 

Кривая интенсивности интерференционных полос от одной щели (ширина щели 31,75 мкм).

 

Распределение интенсивности света на экране за дифракционной решеткой  (нормировано
на максимум).

Пример дифракции оптического  излучения как волны. Дифракцию резонансов (фотонов), невозможно, из-за их малой величины.

 

 

Схема дифракции на одной щели (ширина щели 31,75 мкм)

 

. 

 

Распределение интенсивности света на экране от одной щели.

 

 

Кривая интенсивности интерференционных полос на одной щели (ширина щели 508,0 мкм).

 

 

Схема дифракции на одной щели (ширина щели 508,0 мкм)

 

 

 

 

Распределение интенсивности света на экране от одной щели

 

 

Кривая интенсивности интерференционных полос на одной щели (ширина щели 254,0 мкм). 

 

 

Схема дифракции на одной щели (ширина щели 254,0 мкм) 

 

 

Дифракционная картина на решетках с разным количеством  щелей.

 

При освещении решётки монохроматическим светом на её выходе наблюдаются узкие лучи с большой интенсивностью. Так как направления на интерференционные максимумы зависят от длины волны, белый свет, прошедший через дифракционную решётку, будет расщепляться на множество лучей разного цвета. Таким образом, мы можем исследовать спектральный состав света. ?Выражение для интерференционных максимумов одинаково для пары щелей и дифракционной решётки, но в последнем случае максимум оказывается намного более острым и интенсивным, обеспечивая высокое разрешение в спектроскопических исследованиях. Интенсивность максимумов также оказывается пропорциональной второй степени количества освещаемых щелей (штрихов). Посмотрим вначале дифракцию на одной щели и на двух щелях, на которые нормально падает плоская монохроматическая волна. Говоря о дифракции Фраунгофера, мы подразумеваем случай, когда наблюдение дифракционной картины производится на достаточно большом расстоянии от экрана со щелями.

 

 

 

 

Дифракция на двух щелях.

 

 

Распределение интенсивности света на экране.

 

Приведённые выше рисунки показывают зависимость интенсивности света от угла φ в случае дифракции на одной щели (кривая красного цвета) и в случае дифракции на двух щелях  (кривая березового цвета). Из рисунка видно, что в случае дифракции на двух щелях, кривая интенсивности интерференционных полос повторяет кривую дифракции на одной щели.  Расчеты показывают, что интенсивность света на экране будет зависеть от угла отклонения φ к первоначальному направлению распространения света.

 

 

 

 

Интенсивность интерференции света на дифракционной решетке

 

 

Интерференция белого света на дифракционной решетке.

 

Видно, что оптическая разность хода D  между лучами от различных щелей равна d·sin φ. Если разность хода равна целому числу длин волн света, то волны будут интерферировать в фазе, многократно усиливая друг друга. Поэтому мы можем записать следующее уравнение для главного максимума интерференционной картины: d·sin φ = т λ, где т = 0, 1, 2. 

 

Дифракционные решетки.

 

Дифракционная решетка, это оптический прибор, предназначенный для анализа спектрального состава оптического излучения. Дифракционная решетка состоит из большого числа узких и близко расположенных щелей. Из-за интерференции интенсивность света прошедшего через дифракционную решётку различна в различных направлениях. Имеются выделенные направления, в которых световые волны от различных щелей решетки складываются в фазе, многократно усиливая друг друга.

Дифракционные решетки состоят из чередующихся прозрачных и черных полос равной ширины. Освещая дифракционную решетку, излучением лазера с длиной волны около 0,65 мкм мы можем видеть появление на экране дифракционной картины. Общая ширина дифракционной картины зависит от ширины каждой из щелей как 1/b, а частота следования интерференционных полос зависит пропорционально периоду решетки d. 

 

 

Для всех решёток d/b=2, поэтому мы можем видеть пропорциональное количество интерференционных полос на экране

 

 

Ширины всех щелей дифракционных решёток равны 6.35 мкм, в то время как период этих решёток варьируется от 25,4 мкм до 63,5 мкм. В этом случае общая ширина дифракционной картины одна и та же для всех решёток.

 

 

Для решёток их период одинаков и равен 63,5 мкм, а ширины щелей различные и лежат в пределах от 6,35 мкм до 25,4 мкм. Мы можем видеть в эксперименте, что частота следования интерференционных полос одна и та же для всех решёток, но ширины дифракционных картин различны.

 

 

Имеются одиночные дифракционные щели с шириной от 63,5 мкм до 508,0 мкм. Для щели шириной 63,5 мкм общая ширина дифракционной картины максимальна, но интенсивность света на экране минимальна.

 

 

Имеются пары дифракционных щелей расположенные на близком расстоянии друг к другу. В расстояние между щелями одинаково и равно 317,5 мкм, а ширина этих щелей различна и лежит в пределах от 31,75 мкм до 190,5 мкм.

 

…

Ширина каждой щели постоянна и равна 63,5 мкм, а расстояние между ними различное и лежит в пределах от 129,0 мкм до 317,5 мкм. Дифракционная картина на двойной щели примерно такая же как и на одной щели той же ширины, но в случае двойной щели мы видим появление интерференционных полос частота следования которых зависит от расстояния между щелями.

 

 

Структурность электромагнитных излучений.

 

Для объяснения структурности ЭМИ рассмотрим:

 

• Принцип Гюйгенса, это когда любые точки по фронту любого электромагнитного излучения является источником вторичных электромагнитных излучений;

• Принцип суперпозиции, это когда все виды электромагнитных излучений через одну точку одновременно распространяются независимо друг от друга, бесконечное количество излучений с разными длинами волн по всем направлениям;

• Поведение электромагнитных излучений на границе двух сред;

• Эффект Доплера это когда, длина волны распространения зависит только от направления скорости движения источника и испускаемой им частоты.

• Испускание и поглощение электромагнитных излучений.

 

Принцип Гюйгенса.

 

Принцип Гюйгенса, это когда любые точки по фронту любого электромагнитного излучения является источником вторичных электромагнитных излучений.

Структурность пространства-времени можно наблюдать при взаимодействии электромагнитных излучений со структурой пространства-времени это:

• при распространении электромагнитных излучений;

• при дифракции света;

• при интерференции электромагнитных излучений;

• при интерференции от дифракционной решетки;

 

Применяя, принцип Гюйгенса мы можем, построить схемы дифракции, интерференции и отражения света.

 

Дифракция света легко наблюдается, если, например, смотреть через частую металлическую сетку, либо ткань, помещённую перед глазом. Радужные круги около фонарей или луны в морозную погоду – результат действия нерегулярных пространственных дифракционных решеток, составляющихся из частиц пыли, капелек тумана, кристаллов льда и т. д.

 

Дифракция света, которая возникает в результате интерференции вторичных волн (принцип Гюйгенса-Френеля), который можно наблюдать на классическом опыте Томаса Юнга по дифракции света. Где у него в непрозрачном экране Э2 две узкие щели на небольшом расстоянии друг от друга. Эти щели освещались вторичными волнами от малой щели на экране Э1 которые являются когерентными. В результате на экране Э3 появляются чередующиеся светлые и темные полосы, то есть интерференционные максимумы и минимумы.

 

Если мы эту картину вторичных когерентных излучений от очень узких щелей поместим в систему множества чередующихся прозрачных и непрозрачных очень узких полос на прозрачной пластинке. То по лучу вторичных волн перпендикулярному полосам дифракционной решетки на кромках щелей будем иметь структурные электромагнитные состояния точек гармонического колебания ячейки структуры пространства- времени. А на экране за собирающей линзой получим интерференционные максимумы и минимумы.

 

При пропускании сложного света, сквозь плоскую дифракционную решетку, в случае нормального падения параллельных лучей пропускаемых через коллиматор со щелью, образуется интерференционная картина.

В центре  не разложенное изображение щели (спектр нулевого порядка); по обе стороны от него следуют многочисленные спектры 1-го, 2-го, 3-го и т. д. порядков, обращенные фиолетовыми концами к центру. 

 

  

Схемы дифракции, интерференции и отражения света. 

 

Отражение света, возвращение световой волны при её падении на поверхность раздела двух сред с различными показателями преломления обратно в первую среду. Различают  отражение света зеркальное (рис.31), это когда вторая среда имеет аморфное состояние (пластмассы, стёкла, смолы, металлы и сплавы с аморфной структурой и т. д.).

 

Принцип суперпозиции.

 

Принцип суперпозиции, это когда все виды электромагнитных излучений через одну точку одновременно распространяются независимо друг от друга бесконечное количество излучений с разными длинами волн по всем направлениям.

Это можно наблюдать при диффузном отражении света, это когда расположение атомов и молекул второй среды имеют упорядоченный характер. Окружающий нас мир, который мы видим своими глазами это диффузное отражение света от предметов окружающих нас. Картину этих взаимодействий невозможно представить без существования структуры электромагнитных излучении.

 

 

Принцип суперпозиции электромагнитных излучений.

 

Относительная интенсивность электромагнитных излучений.

 

Если мы обратим внимание на шкалу электромагнитных излучений (рис..33) то заметим что все виды электромагнитных излучений, имеют различные происхождения, но имеют общую закономерность периодичности.

 

 

Шкала электромагнитных излучений. 

  

Особо это закономерность выражена в спектральном распределении интенсивности (плотности) излучений при различных значениях возбуждающих их факторов. Для теплового (оптического) излучения это спектральное относительное распределение при различных температурах представляет собой серии кривых излучения при различных температурах.         

Теоретическую формулу, которых вывел немецкий физик Макс Планк в 1900 году. При тормозном излучении рентгеновских лучей это распределение, от ускоряющего потенциала электронов представляет собой серии кривых.

Как видим, в обоих графиках кривые имеют одинаковые характеристику с резкими границами (a, b, c, d) зависящие от температуры в первом случае и ускоряющего потенциала электронов во втором.

В области спектров гамма-излучения распределение энергии гамма - квантов выглядит таким же, которые определяются количеством выбитых Комптон электронов с разными энергиями (рис. 34).

 Если эти кривые зависимости интенсивности излучений совместить, со шкалой электромагнитных излучений по видам, возбуждающих их факторов то заметим, что они имеют общие закономерности распределения относительной плотности излучении, при различных значениях возбуждающих их факторов, где четко проявляется их пространственная организованность.

 

 

Спектральное распределение интенсивности (плотности) излучений при различных значениях возбуждающих их факторов.

 

Спектры электромагнитных излучений. 

 

Все виды электромагнитных излучений имеют структуру, которая состоит из серий спектров,  границы которых являются излучающей системой.

В свою очередь каждый вид излучения заключает в себя ряд серии спектров. Например, линейчатый спектр оптического излучения и поглощения атома водорода представляет собой серии спектров (таб. 2). 

     

Таблица 2

 

 

 

Распределение  линии спектров ЭМИ.

 

Как видим, они имеют четкие границы, которые имеют закономерную периодичность

Ron2

Линейчатые спектры оптического излучения атома водорода также имеют определенный порядок. Первым этот порядок нащупал скромный преподаватель физики в гимназии швейцарец Иоганн Бальмер, который можно описать формулой.

 

λ = ak2/k2-n2

 

a – постоянная Бальмера.

 

 

 

Пространство оптического поля ПВ, излучения атома водорода 

 

 

Спектр излучения атома водорода. Серия Лаймона. (граница и первая линия. 

 

 

Спектры излучения атома водорода. Серии Бальмера, Пашена, Брэкета, Пфунда. (границы и первые линии) 

Характеристические рентгеновские спектры различных элементов состоят из нескольких серии обозначаемых буквами (K, L, M, N и.т.д.). Где согласно закону, установленному Мозли, частоты характеристического спектра элементов возрастают с увеличением порядкового номера, т.е. при переходе к более тяжелым атомам весь спектр, сохраняя свою структуру, смещается в сторону коротких волн, и также имеют закономерную периодичность. Согласно закону Мозли, частота линии спектра определяется порядковым номером элемента Z, т.е. квадратный корень из частот характеристического рентгеновского излучения есть линейная функция от порядкового номера элемента. 

√ν = aZ - c

a, c – постоянные величины.

Спектры гамма-лучей радикально отличаются от оптических спектров только тем, что они бывают линейчатыми, но имеют такую, же закономерную структурную периодичность. 

 

 

Электромагнитные излучения на границе двух сред.

 

Дисперсия оптических видимых излучений (отражение и преломление) на границе раздела двух сред это резонансное взаимодействие электромагнитных излучений с полями пространства-времени находящихся в резонансе с первой и второй средой.

Скорость распространения электромагнитных излучений в вакууме есть одна из важнейших констант физики и равна с = 3*108 м/с.  

В других средах она распространяется с меньшей скоростью. Можно считать, что при переходе монохроматического излучения из вакуума в другую среду скорость распространения этого излучения уменьшается.  

.

График изменения скорости в различных средах.

 

 

Схема преломления света.

 

  

Традиционная схема при преломлении света. 

 

 

Если присмотреться к традиционной схеме (рис.42) то можно понять, что эта схема составлена неправильно.

Это резонансное взаимодействие электромагнитных излучений с полями пространства-времени рассмотрим на конкретном примере при дисперсии оптических видимых излучении на границе двух сред (отражение и преломление).

В точке О по лучу 1 от плоского поляризованного излучения в месте его падения на вторую среду, совместим структуру резонансного взаимодействия. Когда луч дойдет до точки О, на границе раздела двух сред, падающее излучение резонансно поглотится, структурой пространства-времени и частично будет излучать отраженный луч, а остальная часть пройдет во вторую среду с измененной фазой. Спустя определенный промежуток времени ∆t=O3O1

до границы раздела двух сред дойдет луч 2. в точке О1 Радиусы сфер резонансно отраженного и резонансно проходящего излучения соответственно будут равны.

Rотр=ОА1, Rпрох=ОА1, ОА=О3О1 = ∆t

 

Эффект Доплера.

 

Христиан Доплер установил замечательный факт, что длина любой волны, испускаемая источником и воспринимаемая наблюдателем, зависит от скорости взаимного движения, и сформулировал их закономерности.

Длина волны распространения зависит только от направления скорости движения источника и испускаемой им частоты.

Наблюдатель воспринимает разные частоты этой длины волны зависящий только от скорости его движения.

Для световых волн это означает, что все спектральные линии, испускаемые источником света, при движении его к наблюдателю, положения этих линии должны сдвигаться к фиолетовому краю видимого спектра. И наоборот, когда источник света удаляется от наблюдателя, его спектральные линии должны смещаться к красному краю видимого спектра. 

 

  

Эффект Доплера. 

 

В настоящее время астрономы смогли улавливать и анализировать спектры очень слабого излучения от далеких галактик, выяснилось, что эти галактики удаляются от нас со скоростями в десятки тысяч и даже сотни тысяч километров в секунду. Красное доплеровское смещение линии в спектрах таких галактик оказалась настолько большим, что, например, в красную часть спектра смогли попадать даже те линии, которые для неподвижных земных источников, находились в фиолетовой части спектра.

Удивительно и то, что промежутки линии спектра атома водорода испускаемые удаляющимися и приближающимися квазарами и далекими галактиками должны расширяться или уплотнятся. По логике если эти линии спектра атома водорода соответствуют длинам световых волн, то мы должны наблюдать расширение промежутков этих полос при удаляющихся источниках и уплотнение при их приближении.

Но к удивлению ученых, на практике явления расширения или уплотнения полос спектра водорода не наблюдается. Всегда наблюдается только смещение этих полос без изменения на красную или на фиолетовую сторону спектра.

Если мы этого не наблюдаем, то напрашивается вывод, что эти линии соответствует частоте волны принадлежащие атому водорода, которые откладываются в оптическом поле пространства-времени в ускоренном режиме. Для Доплеровского движения ускорение не меняется.

И наконец, мы можем ответить на вопрос, кто порождает эти электромагнитные излучения? Как было сказано выше заряженные частицы, это лишь причина, а кто мать этих электромагнитных излучений?

 

 

Испускание и поглощение электромагнитных излучений.

 

Атомы водорода находящиеся в резонансе со структурой оптического поля, поглощает падающие излучения с этими же длинами, которые излучают атомы водорода находящиеся в резонансе со структурой оптического поля при электрическом разряде через них.

Электрический разряд в трубке, содержащей атомы водорода находящиеся в резонансе со структурой оптического поля, резонанс которого регулируется давлением в трубке, является источником света с линейчатым спектром атома водорода.

 

 

Испускание и поглощение электромагнитных излучений. 

 

Белый свет от источника излучения, например от нити лампы накаливания, характеризуется сплошным спектром и содержит непрерывный набор длин волн. Если такой свет пропустить через одноатомный газ, например водорода, то возникает спектр водорода.  При этом на спектрограмме получается спектр с темными линиями на светлом фоне. Положение этих линии соответствует длинам волн ярких спектральных линии излучения атомов водорода, т.е. водород поглощает падающие излучения с этими же длинами, которые излучает.

Поглощение и испускание молекулами среды происходит по такому же принципу как с одноатомными элементами. Только их характеристические спектры полосатые.

Это можно наблюдать на графике аномальной дисперсии среды.

На графике изображен ход зависимости показателя преломления от длины волны, в котором выделяются области нормальной дисперсии I и III области и аномальной II дисперсии.